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KAKU卡固KA8025HA2 AC220V 8025

原装KAKU卡固风机KA8025HA2含油/滚珠轴承AC220V80*80*25mm现货

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加工定制:品牌:KAKU卡固型号:KA8025HA2
适用车型:KAKU卡固

KAKU卡固KA8025HA2 AC220V 8025

●品牌:KAKU卡固

●规格尺寸:80x80x25mm

●型号:KA8025HA2    

●轴承结构:滚珠轴承             

●电压:AC 220~240V/110~120V

●包装:60台/箱

●框架:高档金属 镁合金

●风叶:高档胶木扇叶

●轴承:采用高精度、长寿命低噪音含油/滚珠轴承;

●接线方式:端子式(赠送原装螺丝、端子)

●绝缘电阻:500兆欧以上;

●使用寿命长,可连续24小时长时间工作








双缝实验

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双缝实验,著名光学实验,在1807年,托马斯·杨总结出版了他的《自然哲学讲义》,里面综合整理了他在光学方面的工作,并在里面次描述了双缝实验:把一支蜡烛放在一张开了一个小孔的纸前面,这样就形成了一个点光源(从一个点发出的光源)。现在在纸后面再放一张纸,不同的是第二张纸上开了两道平行的狭缝。从小孔中射出的光穿过两道狭缝投到屏幕上,就会形成一系列明、暗交替的条纹,这就是现在众人皆知的双缝干涉条纹。
在量子力学里,双缝实验(double-slit experiment)是一个测试量子物体像光或电子等等的波动性质与粒子性质的实验。双缝实验所需的基本仪器设置很简单。拿光的双缝实验来说,照射相干光束于一块内部刻出两条狭缝的不透明挡板。在挡板的后面,摆设了照相底片或某种侦测屏,用来纪录通过狭缝的光波的数据。从这些数据,可以了解光束的物理性质。光束的波动性质使得通过两条狭缝的光束互相干涉,造成了显示于侦测屏的明亮条纹和黑暗条纹,这就是双缝实验著名的干涉图案。可是,实验者又发觉,光束总是以一颗颗粒子的形式抵达侦测屏。[1] 
双缝实验也可以用来检试像电子一类粒子的物理行为,虽然使用的仪器不同,都会得到类似的结果,显示出波粒二象性。
中文名
双缝实验
外文名
Young&#39;s Double-Slit Interference Experiment
别    称
杨氏双缝干涉实验
提出者
Thomas Young
提出时间
1807年
应用学科
物理光学

目录

  1. 1 起源

  2. 2 理论依据

  3. ? 量子力学

  4. ? 光的波动

  5. 3 实验

  6. ? 实验图

  1. ? 自制仪器

  2. ? 激光光学

  3. 4 原理

  4. 5 内容步骤

  5. ? 光路调节

  6. ? 干涉条纹

  7. ? 测量

  1. 6 双缝衍射

  2. ? 引言

  3. ? 其它诠释

  4. ? 概率假设

  5. ? 原理

  6. ? 概率幅

  7. ? 量子相干

  1. ? 判决实验

  2. 7 问题概述

  3. ? 狭缝存在

  4. ? 极限宽度

  5. ? 双缝干涉

起源

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托马斯·杨(Thomas Young,1773—1829)于1801年进行了一次光的干涉实验,即著名的杨氏双孔干涉实验,并首次肯定了光的波动性。随后在他的论文中以干涉原理为基础,建立了新的波动理论,并成功解释了牛顿环,精确测定了波长。[2] 
1803年,杨把干涉原理用以解释衍射现象。
1807年,杨发表了《自然哲学与机械学讲义》(A course of Lecturse on Natural Philosophy and the Mechanical Arts),书中综合整理了他在光学方面的理论与实验方面的研究,
双缝实验双缝实验
并描述了双缝干涉实验,后来的历史证明,这个实验完全可以跻身于物理学史上***经典的前五个实验之列。但是他认为光是在以太媒质中传播的纵波。这与光的偏振现象产生了矛盾,然而杨并未放弃光的波动说。
杨的著作点燃了革命的导火索,光的波动说在经过了百年的沉寂之后,终于又回到了历史舞台上来。但是它当时的日子并不好过,在微粒说仍然一统天下的年代,杨的论文开始受尽了权威们的嘲笑和讽刺,被攻击为“荒唐”和“不合逻辑”。在近20年间竟然无人问津,杨为了反驳专门撰写了论文,但是却无处发表,只好印成小册子。但是据说发行后“只卖出了一本”。
1818年菲涅耳(Augustin Fresnel,1788—1827)在巴黎科学院举行的一次以解释衍射现象为内容的科学竞赛中以光的干涉原理补充了惠更斯原理,提出了惠更斯-菲涅耳原理,完善了光的衍射理论并获得优胜。早于1817年在面对波动说与光的偏振现象的矛盾时,杨觉察到如果光是横波或许问题可以得到解决,并把这一想法写信告诉了阿拉果(D.F.Arago,1786—1853),阿拉果立即把这一思想转告给了菲涅耳。于是当时已独自领悟到这一点的菲涅耳立即用这一假设解释了偏振现象,证明了光的横波特性,使得光的波动说进入一个新的时期。

理论依据

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量子力学

让我们考虑这一“原型的”量子力学实验。一束电子或光或其他种类的“粒子-波”通过双窄缝射到后面的屏幕去。为了确定起见,我们用光做实验。按照通常的命名法,光量子称为“光子”。光作为粒子(亦即光子)的呈现***清楚地发生在屏幕上。光以分立的定域性的能量单位到达那里,这能量按照普朗克公式E=hv恒定地和频率相关。屏幕从不会接收“半个”(或任何分数的)光子的能量
双缝实验双缝实验
。光接收是以光子单位的完全有或完全没有的现象。只有整数个光子才被观察到。
然而,光子通过缝隙时似乎产生了类波动的行为。先假定只有一条缝是开的(另一条缝被堵住)。光通过该缝后就被散开来,这是被称作光衍射的波动传播的一个特征。但是,这些对于粒子的图像仍是成立的。可以想象缝隙的边缘附近的某种影响使光子随机地偏折到两边去。当相当强的光也就是大量的光子通过缝隙时,屏幕上的照度显得非常均匀。但是如果降低光强度,则人们可断定,其亮度分布的确是由单独的斑点组成——和粒子图像相一致——是单独的光子打到屏幕上。亮度光滑的表观是由于大量的光子参与的统计效应。(为了比较起见,一个60瓦的电灯泡每一秒钟大约发射出10^20个光子!)光子在通过狭缝时的确被随机地弯折——弯折角不同则概率不同,就这样地得到了所观察到的亮度分布。[3] 
然而,当我们打开另一条缝隙时就出现了粒子图像的关键问题!假设光是来自于一个黄色的钠灯,这样它基本上具有纯粹的非混合的颜色——用技术上的术语称为单色的,也即具有确定的波长或频率。在粒子图像中,这表明所有光子具有同样的能量。此处波长约为5×10-7米。假定缝隙的宽度约为0.001毫米,而且两缝相距0.15毫米左右,屏幕大概在一米那么远。在相当强的光源照射下,我们仍然得到了规则的亮度模式。但是我们在屏幕中心附近可看到大约三毫米宽的称为干涉模式的条纹的波动形状。我们也许会期望第二个缝隙的打开会简单地把屏幕的光强加倍。如果我们考虑总的照度,这是对的。但是强度的模式的细节和单缝时完全不同。屏幕上的一些点——也就是模式在该处***亮处——照度为以前的四倍,而不仅仅是二倍。在另外的一些点——也就是模式在该处***暗处——光强为零。强度为零的点


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